Вы здесь: Главная -> Книги -> А.Н. Чувыров, Ш. К. Насибуллаев. "Лабораторные работы по физике. Часть III. Оптика" -> № 3–10. Определение постоянной дифракционной решетки
Новости науки
2016:
78
2015:
12345678910
2014:
123456789101112
2013:
123456789101112
2012:
123456789101112
2011:
123456789101112
2010:
123456789101112
2009:
123456789101112
2008:
123456789101112
2007:
123456789101112
2006:
123456789101112
Рейтинг@Mail.ru

№ 3–10. Определение постоянной дифракционной решетки


Приборы и принадлежности: гониометр, дифракционная решетка и источник света.

Цель работы: определение постоянной дифракционной решетки.

1. Краткая теория

Явление дифракции света заключается в отклонении световых волн от прямолинейного пути. Это явление наблюдается, например, когда световой пучок падает на отверстие или препятствие, размеры, которых сравнимы с длиной волны. Тогда в области геометрической тени возникает интерференционная картина, Рассмотрим явление дифракции, когда свет проходит через узкую щель.

Пусть на щель AA1 от источника S падает параллельный пучок монохроматических лучей (рис. 30).

Волновые поверхности этого пучка перпендикулярны к его оси. Щель вырезает часть волновой поверхности параллельного пучка.

По принципу Гюйгенса каждая точка волновой поверхности (например, поверхность AA1) рассматривается как источник вторичных волн. Огибающая вторичных волн (например, c1ac2c), проведенная для некоторого момента времени, является волновой поверхностью для того же момента времени. За щелью свет распространяется во все стороны и наблюдается огибание светом препятствия или проникновение света в область геометрической тени, т. е. явление дифракции света.

Параллельный пучок монохроматических лучей Минимум интенсивности света

Характер распределения интенсивности света на экране E обусловлен интерференцией вторичных волн.

Рассмотрим интерференционную картину, наблюдаемую в фокальной плоскости E линзы L1. Вторичные волны (лучи), идущие под произвольным углом φ к направлению первичного пучка света, пройдя линзу L1, соберутся в точке Pφ фокальной плоскости, независимо от того, из какого места щели они вышли, и будут интерферировать.

Будет ли в точке Pφ наблюдаться максимум или минимум интенсивности – зависит от разности хода A1c2 интерферирующих лучей. Разность хода возникает благодаря разным путям, проходимым лучами от плоскости щели AA1 до плоскости Ac2, поскольку оптические длины всех лучей направления φ на участке от плоскости Ac2 одинаковы.



главная :: наверх :: добавить в избранное :: сделать стартовой :: рекомендовать другу :: карта сайта :: создано: 12.12.2005 / обновлено: 04.01.2007
Наша кнопка:
Научно-образовательный портал