Вы здесь: Главная -> Книги -> А.Н. Чувыров, Ш. К. Насибуллаев. "Лабораторные работы по физике. Часть III. Оптика" -> № 3–10. Определение постоянной дифракционной решетки
Новости науки
2016:
78
2015:
12345678910
2014:
123456789101112
2013:
123456789101112
2012:
123456789101112
2011:
123456789101112
2010:
123456789101112
2009:
123456789101112
2008:
123456789101112
2007:
123456789101112
2006:
123456789101112
Рейтинг@Mail.ru

№ 3–10. Определение постоянной дифракционной решетки

Для лучей, вышедших под углом φ из крайних точек щели A и A1, разность хода равна:
eq_10_1
где D - ширина щели.

Разделим мысленно щель AA1 на зоны, между границами которых разность хода в направлении φ равна: δ = λ / 2, δ1 = δ2 = δ3 = δ4.

Каждому лучу, вышедшему в направлении φ из некоторой точки нечетной (δ1 или δ3) зоны, будет соответствовать луч того же направления, что и направление луча, вышедшего из соответствующей точки смежной δ2 или δ4 четной зоны. Разность хода между этими лучами λ / 2. Поэтому, интерферируя в точке Pφ, они погасят друг друга (рис. 31).

В тех направлениях φ, для которых на ширине щели укладывается четное число зон, вторичные волны будут гасить друг друга и будет наблюдаться минимум интенсивности света; в тех направлениях, для которых на ширине щели укладывается нечетное число зон, будет наблюдаться наибольшая интенсивность света. В промежуточных точках экрана имеет место постепенный переход от максимума интенсивности к минимуму.

Распределение интенсивности при одной щели показано кривой 1 (рис. 32). Интерференционная картина от многих щелей (рис. 33), параллельных друг другу (дифракционная решетка) сложнее, чем от одной. В точке Pφ будет происходить не только интерференция лучей, идущих от различных зон одной в той же щели, но и интерференция лучей, идущих от соответственных точек соседних щелей. Лучи APφ и BPφ (равно как и любая другая пара, одинаково сдвинутых по отношению к ним, например, A'Pφ и B'Pφ) имеют разность хода
eq_10_2

Если разность хода двух интерферирующих волн равна четному числу полуволн, то в точке Pφ будет иметь место усиление колебания.
Следовательно, максимум интенсивности имеет место, когда
eq_10_3
где k = 1, 2, 3, ...; b – ширина промежутка между щелями.

Распределение интенсивности от четырех щелей изображено сплошной кривой 2 на рис. 32. Добавление трех щелей вызвало рост интенсивности света в максимумах и образование новых максимумов. Дальнейшее усиление интенсивности максимумов света дифракционной картины достигают применением дифракционной решетки.

Распределение интенсивности


главная :: наверх :: добавить в избранное :: сделать стартовой :: рекомендовать другу :: карта сайта :: создано: 12.12.2005 / обновлено: 04.01.2007
Наша кнопка:
Научно-образовательный портал